在上一个连载里面，我们大概回顾了电与磁的统一之路，人们是如何将电与磁这两个看似没什么大关系的东西联系在一起的，源头就是奥斯特发现通电的导线会引起旁边的小磁针发生偏转。而要想优雅而简洁地统一电磁理论，就是 方程了，我们也很自然地可以理解 方程的构成——一个方程描述电场、一个方程描述磁场、一个方程描述电生磁、一个方程描述磁生电。
那么下面，我们就来一窥电场的面纱：
最初的起源是库伦发现了库伦定律——两个电荷之间还有力的作用：
其中，
表示处于电场中的一点（也叫做场点）的矢径；
表示源点的矢径（所谓矢径，就是从坐标原点 O 到某一点的有向线段），如下图所示：
但是，问题来了：库伦定律只是告诉我们两个电荷之间是有力的作用，也给出了如何计算力的大小。可是它没有告诉我们是谁传递了这一种力？
历史上，对点电荷间的作用力是如何传递的有两种观点。一种是超距观点， 认为力是直接作用的。以欧洲大陆派 电动力学学派为代表，代表人物有
、
和
等。
另一种是近距观点，认为力是通过某种媒介传递的。代表人 物有
，
等。实践已经证明，近距观是正确 的，媒介就是电场。
电场的定义是这样的：
即场点电荷
所受到的电场力与该电荷的比值。
那么，结合刚刚的库伦定律，我们就可以得到点电荷
所产生的电场的计算公式：
这里有一个小插曲——为什么电场强度和距离的平方成反比？我们针对上面这个公式理解一下：这个式子是针对一个点电荷形成的电场，我们分别看看正负电荷形成的电场是怎么样的：
假设现在有一个点源开始向四面八方传播，因为它携带的能量是一定的，那么在任意时刻能量达到的地方就会形成一个球面。而球面的面积公式
，这个面积它是跟半径的平方
成正比的，换句话说：我们同一份能量在不同的时刻要均匀的分给
个部分，那么每个点得到的能量就自然得跟
成反比.
然而，上述的公式是计算一个点电荷的电场，那么多个电荷所产生的电场应该如何计算呢？—— 电场的叠加！
那么，n 个电荷所产生的电场我们就可以写成这样的形式：
然而，问题又来了：如果电荷不是一个一个的，而是大量分布的，那我们上述的办法就有些捉襟见肘了。怎么办呢？——这是就要请出微积分大法了！
关于分布电荷，我们一般可以分为：体电荷、面电荷和线电荷。同时我们也可以引入体电荷密度、面电荷密度和线电荷密度，通过积分的形式来表述整个 体、面或者线上所包含的电荷总量。
如下所示：
那么自然而然地，对于分布电荷所产生的电场，我们就可以根据它的形状是 体、面还是线分布，得出他们分别的电场计算公式了：
考试技巧：关于这部分，我们需要记忆无限长直导线周围的电场、圆环在其轴线上产生的电场
但是，我们明显可以发现，这样的计算未免过于复杂，有没有更加简单而优美的方式呢？—— 有！我们在下一个连载中接着讲！